通过导管压力损失计算GydF4y2Ba

每当流体流过导管压力损失时。许多方法可用于计算摩擦压力损失。它们的范围从简单的经验方程到严格的机械式多相流动模型。GydF4y2Ba

Darcy-Weisbach流程方程:GydF4y2Ba

达西 - 韦斯巴赫流程方程是理论上的声音方程,源于群众守恒和保护动量法。以亨利达西和朱利叶斯韦斯巴赫命名,它引起的压力损失由于给定长度的管道摩擦到不可压缩流体的流体流动的平均速度。GydF4y2Ba

Darcy-Weisbach方程包含无量纲摩擦系数,称为达西摩擦因子。这也各种称为Darcy-Weisbach摩擦因子,摩擦因子,电阻系数,流量系数或喜怒无尽的摩擦系数。GydF4y2Ba

在均匀液压直径D的圆柱形管中,流量充分,由于密度和粘性效果导致的压力损失DP / DL成比例L长度L,可通过Darcy-Weisbach方程表征:GydF4y2Ba

在哪里:GydF4y2Ba

  • DP / DL =压力梯度(PSI / FT)GydF4y2Ba
  • f =摩擦因子GydF4y2Ba
  • ρ=流体密度(LB / FT3)GydF4y2Ba
  • v =流体速度(FT / s))GydF4y2Ba
  • D =液压直径(FT))GydF4y2Ba

可以在典型的美国油田单位和SI单元中如下所示写入,如下所示:GydF4y2Ba

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多相相关性引用GydF4y2Ba

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N°GydF4y2Ba 相关性GydF4y2Ba 描述GydF4y2Ba 参考GydF4y2Ba
1GydF4y2Ba Anand,等GydF4y2Ba 预测来自其他已知性质的形成的热导体。GydF4y2Ba jpt.GydF4y2Ba(1980年10月)。GydF4y2Ba
2GydF4y2Ba ashford,f.e,&pierce,p.e.GydF4y2Ba 井下安全阀(Storm Chokes)中多相压降和流量的测定。GydF4y2Ba SPE 5161 1974年SPE每年秋季会议,休斯顿10月6日至9日。GydF4y2Ba
3.GydF4y2Ba Beggs, H.D. & Brill, j.pGydF4y2Ba 倾斜管两相流动的研究。GydF4y2Ba jpt.GydF4y2Ba(1973年5月),606-617。GydF4y2Ba
4.GydF4y2Ba 丘吉尔楚GydF4y2Ba 水平圆柱体层流和湍流自由对流的相关方程。GydF4y2Ba 国际期刊热传单GydF4y2Ba(1975)GydF4y2Ba18.GydF4y2Ba,1049-1053。GydF4y2Ba
5.GydF4y2Ba Fancher,棕色,G.G.GydF4y2Ba 管道中多相流动压力梯度的预测。GydF4y2Ba SPE期刊(1963年3月),59-64。GydF4y2Ba
6.GydF4y2Ba Fortunati.GydF4y2Ba 通过头部扼流圈的两相流动。GydF4y2Ba SPE 3742 1972 Spe欧洲春季会议,阿姆斯特丹,5月17日至18日。GydF4y2Ba
7.GydF4y2Ba Hageworn,A.R.&Brown,K.E.GydF4y2Ba 小直径垂直管道连续两相流中发生压力梯度的实验研究。GydF4y2Ba jpt.GydF4y2Ba(1965年4月),475-484。GydF4y2Ba
8.GydF4y2Ba Mandhane等人GydF4y2Ba 水平管中气液流动的流动模式图。GydF4y2Ba 国际杂志多相流GydF4y2Ba那GydF4y2Ba1GydF4y2Ba,537-541。GydF4y2Ba
9.GydF4y2Ba 喜怒无常GydF4y2Ba 管道流动的摩擦因子。GydF4y2Ba 跨。GydF4y2Ba,动漫(1944),GydF4y2Ba66.GydF4y2Ba671-675。GydF4y2Ba
10.GydF4y2Ba Mukherjee,H.&Brill,J.P.GydF4y2Ba 用于倾斜两相流的液体持有相关性。GydF4y2Ba jpt.GydF4y2Ba(1983年5月),1003-1008。GydF4y2Ba
11.GydF4y2Ba 橙色GydF4y2Ba 燃气管道中的凝结物行为是可预测的。GydF4y2Ba 石油和天然气期刊GydF4y2Ba(1973年7月),39-43。GydF4y2Ba
12.GydF4y2Ba OrkiszewskiGydF4y2Ba 预测垂直管中的两相压降。GydF4y2Ba jpt.GydF4y2Ba(1967年6月),829-833。GydF4y2Ba
13.GydF4y2Ba DUNS,H. JR&ROS,N.C.J.GydF4y2Ba 井中的垂直流动和液体混合物。GydF4y2Ba 司GydF4y2Ba。,第六届世界石油大会,法兰克福(1963)451。GydF4y2Ba
14.GydF4y2Ba Tansev,E. Startzman,R.&Cooper,A.GydF4y2Ba 预测地热井的压力损失和传热。GydF4y2Ba SPE 5584 1975年SPE每年秋季会议,达拉斯,9月28日至10月。1。GydF4y2Ba
15.GydF4y2Ba 古尔德,t.l.,泰克,mr . & Katz, D.L.GydF4y2Ba 两相流通过垂直,倾斜或弯曲管。GydF4y2Ba jpt.GydF4y2Ba,1974年8月,915-925。GydF4y2Ba

参考:GydF4y2Ba繁荣使用的指南。GydF4y2Ba

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流出性能相关选择GydF4y2Ba

没有用于选择给定应用程序的最佳流量相关的普遍规则。当使用流出性能模拟器时,建议始终执行相关比较。通过检查预测的流量制度和压力结果,用户可以选择最佳模型物理情况的相关性。请参阅标题的文章“GydF4y2Ba多相流相关GydF4y2Ba“有关流量相关的更多详细信息及其使用。GydF4y2Ba

佛手柑和棕色GydF4y2Ba是一个禁止的相关性,没有GydF4y2Ba流动制度地图GydF4y2Ba。因此,不推荐使用这种相关性以进行一般使用,不应用于定量工作。另一方面,GydF4y2BaDUNS和ROS修改过GydF4y2Ba为油井的SLUIN流动制度提供最高压降。这就是为什么Fancher Brown(没有滑动)和DUNs和ROS改装的原因只能作为井下测量的质量检查边界。GydF4y2Ba

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多相流相关GydF4y2Ba

多相流动相关的主要目的是预测GydF4y2Ba液体持有GydF4y2Ba(因此流动的混合密度)和摩擦压力梯度。本文详细介绍了预测垂直提升性能的最广泛使用的相关性。GydF4y2Ba

油和水作为一个等同的流体簇被簇混合在一起。因此,常用的流动相关性认为液体/气体相互作用。因此,它们更正确地称为两相流相关。根据特定的相关性,GydF4y2Ba流动制度GydF4y2Ba被识别,并且针对每个流动制度施加专门的储存和摩擦梯度计算。GydF4y2Ba

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Fancher&Brown:GydF4y2Ba

  • Fancher和Brown是一种禁止相关性,没有GydF4y2Ba流动制度地图GydF4y2Ba。因此,不推荐这种相关性以进行一般使用,并且提供用作质量控制(不应用于定量工作)。GydF4y2Ba
  • 它提供了最低的价值GydF4y2Ba垂直提升性能(VLP)GydF4y2Ba。因此,在相关比较图上,测量数据落在范彻•布朗(Fancher Brown)的左边,表明存在一个问题GydF4y2Ba流体密度(即PVT)GydF4y2Ba或现场压力数据。GydF4y2Ba
  • 根据棕色,它仅适用于2-3 / 8 - 2-7 / 8英寸管。GydF4y2Ba
  • 它适用于GLR小于5000 SCF / BBL和小于400 BPD的流速。GydF4y2Ba
  • 它具有自己的摩擦系数模型,它与管道粗糙度无关。GydF4y2Ba

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多相流动性能和压力梯度计算GydF4y2Ba

对于油井,压力损失的主要成分是重力或静水术语。静压压力损失的计算需要了解液体(HOLDUP)占据的管道的比例和液体和气相的密度。准确建模GydF4y2Ba流体PVT性能GydF4y2Ba对于获得原位气/液体比例,相密度和粘度是必不可少的。GydF4y2Ba

气液滑移现象使含气率的计算变得复杂。气体的密度小于液体,它的垂直速度大于液体。气体和液体之间的速度差称为滑移速度。滑移的作用是增加混合物的密度,从而增加重力压力梯度。GydF4y2Ba

在下一段中,将详细介绍两相流动性质(保持,密度,速度和粘度)。然后,压力梯度方程适用于流动在倾斜的管道中的任何流体GydF4y2Baφ被描绘出来。除了,详细介绍了计算出口压力的两相流程。GydF4y2Ba

两相流特性:GydF4y2Ba

耽误:GydF4y2Ba

参考管道中的多相流动,在管道的间隔中存在的特定流体的分数。在多相流中,由于不同的重力力和其他因素,每个流体以不同的速度移动,较重的相位移动较慢,或者比较轻的相位更高。特定流体的保持与由于该流体引起的总流速的比例不同,也称为其“切割”。为了确定原位流速,有必要测量每个流体的保持和速度。存在的流体的保持总和是统一。GydF4y2Ba

1-液体和气体储存(GydF4y2BaHGydF4y2BaL.GydF4y2Ba&GydF4y2BaHGydF4y2BaGGydF4y2Ba):GydF4y2Ba

HGydF4y2BaL.GydF4y2Ba定义为液体占据的管段的体积与管段的体积的比率。管段的其余部分当然被气体占据,这被称为GydF4y2BaHGydF4y2BaGGydF4y2Ba。GydF4y2Ba

HGydF4y2BaGGydF4y2Ba= 1 -GydF4y2BaHGydF4y2BaL.GydF4y2Ba

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